El campo magnético $\vec{B}$ generado por un conductor rectilíneo indefinido por el que circula una corriente $I$ se determina mediante la ley de Biot-Savart. Para un punto situado a la derecha del conductor (eje $OY$, sentido $+y$), según la regla de la mano derecha, las líneas de campo son perpendiculares al plano $XY$ y tienen sentido entrante (hacia dentro del papel, dirección $-\vec{k}$ o $\otimes$). El módulo del campo es:

La aparición de una corriente inducida en la espira se rige por la ley de Faraday-Lenz, que establece que la fuerza electromotriz inducida $\varepsilon$ es proporcional a la rapidez con la que varía el flujo magnético $\Phi$ a través de la espira, y tiene un sentido tal que se opone a dicha variación:

Al aumentar la intensidad de corriente $I$ en el conductor, el módulo del campo magnético $B$ aumenta en todos los puntos de la espira. Esto provoca un incremento del flujo magnético $\Phi$ que atraviesa la superficie de la espira con sentido entrante. Según la ley de Lenz, la corriente inducida debe generar un campo magnético inducido $\vec{B}_{ind}$ que se oponga a este incremento; por lo tanto, el campo inducido debe ser saliente del plano (sentido $\odot$). Aplicando la regla de la mano derecha para la espira, se concluye que la corriente inducida circula en sentido antihorario.

Si la espira se aleja del conductor, la distancia $r$ de sus puntos respecto al hilo aumenta. Como el campo magnético es inversamente proporcional a la distancia ($B \propto 1/r$), el flujo magnético $\Phi$ entrante que atraviesa la espira disminuye con el tiempo. Para contrarrestar esta disminución (Lenz), la corriente inducida debe generar un campo magnético inducido $\vec{B}_{ind}$ que refuerce al original, es decir, un campo con sentido entrante ($\otimes$). Según la regla de la mano derecha, para que la espira genere un campo hacia dentro del plano, la corriente inducida debe circular en sentido horario.